在p-GaN上蒸发Ni／Au电极前，采用王水、HCl、缓冲HF进行前表面处理，O2气氛下退火后，比较各电极样品的fV特性和表面形貌。结果显示无表面处理时接触电阻最小，且溶剂处理后残留的电解质会影响电极的电流特性和稳定性。用俄歇电子能谱（AES）测试不同元素随深度分布情况，发现高温退火过程中Ni0的形成有自动清洁p—GaN表面的作用，因此对于Ni基电极前表面处理不是必需的。再将样品用10％草酸溶液处理，其FV特性显示接触电阻率明显下降；X射线光电子能谱（XpS）测试显示草酸溶液处理后电极表面Ni含量显著减少，而Au元素信号峰增强，说明表面高阻p型Nio被有效除去，对改善接触性能具有实际意义。

运用MonteCarlo模拟方法计算了ZnS材料的高场电子输运特性。采用非抛物面多能谷模型描述ZnS材料的导带能带结构，该能带结构包含导带的两个能量子带。模拟中电子的散射机制包括声学声子散射，极性光学声子散射，能谷间散射，电离杂质散射和碰撞电离散射等。模拟高场下电子输运特性，碰撞电离是必需考虑的散射机制。模拟计算得到了ZnS材料的电子平均漂移速度、平均电子能量、电子能谷占据数随电场强度变化的关系，以及碰撞电离率随电子平均能量变化的关系。模拟结果与全带Monte Carlo模拟得到的结果吻合得较好，但非抛物线多能谷模型比全带模型计算更简单。

用射频等离子增强化学气相沉积方法（RF—PECVD）制备磷掺杂氢化非晶硅（a—Si：H）薄膜，研究了辉光放电气体压强（20-80Pa）对薄膜的暗电导率、电导激活能以及电阻温度系数的影响；利用激光喇曼光谱研究了气体压强对a—Si：H薄膜微结构的影响，并与薄膜的电学性能进行了综合讨论。结果表明：随着辉光放电气体压强的增加，a-Si：H薄膜的暗电导逐步减小，但电导激活能和电阻温度系数都有不同程度的增大；同时，薄膜内非晶网络的短程和中程有序程度逐渐恶化。

以TiCl4和盐酸为反应介质，利用低温水热法制备纯金红石相纳米TiO2，考察了反应温度和反应时间对TiO2形貌及微结构的影响。XRD表明所有产物均为纯金红石型纳米Ti02，晶粒尺寸范围4．0～11．5nm。FTIR和TGDTG表明产物Ti02存在表面羟基和表面水。TEM分析表明，TiO2形貌和尺寸随反应温度或反应时间变化，因此可通过改变反应条件加以控制。反应温度为60～80℃时样品呈梭形，且彼此聚集呈束状，但120℃以上时呈粒状，且粒径增加。随反应时间（4-40h）延长，TiO2呈棒状、梭状及球状变化。

运用多极法，通过优化孔节距和包层空气孔半径设计了一种具有双零色散波长的高非线性光子晶体光纤，利用分步傅里叶方法数值模拟了超短脉冲在其中传输的情况，发现经过传输，两个零色散波长之间的主要能量被转换至位于正常色散区的两个边带峰处。泵浦的转化率很高，以至于多于99％的光能都被转移至两边带峰，且两边带峰很平坦，它们对波长波动，但对脉冲能量和泵浦脉冲的啁啾不敏感，这就产生了高稳定性的谱带。

设计了一款基于MarxBank脉冲发生原理的纳秒脉冲激光驱动器。该驱动器电路由两级电路组成，一级为触发脉冲产生电路，一级为纳秒脉冲生成电路。通过装机、调试，测得所得驱动器的最大峰值电流为12．5A，半高全宽为1．51ns，重复频率为100kHz，满足了大幅度纳秒脉冲半导体激光器驱动器的设计要求。

针对频偏对PN序列相关性影响比较明显的问题，提出了一种利用FH序列构造的具有共轭对称性质的训练序列进行符号同步的方案。在接收端对该训练序列进行相关来完成定时同步。理论分析与仿真结果表明，与传统算法相比，所提方案在高斯信道和多径信道下的定时偏移估计精度更高。

要成功获得相干（衍射）的参数X-射线辐射（PXR）光源，粒子的运动必须是稳定的。但是由于衰减、晶格热振动、电子多重散射和相互作用势的非线性等因素的影响，系统将产生退道、分叉、混沌等不稳定现象，从而对PXR的反射、衍射、聚焦和谱分布产生直接影响。在经典力学框架内和偶极近似下，引入正弦平方势，把粒子在弯晶中的运动方程化为具有常数力矩的摆方程。利用Jacobian椭圆函数和椭圆积分分析了系统的相平面特征，并用能量法讨论了系统的稳定性，在相空间密度均匀分布的假设下，导出了系统的退道系数。以硅单晶为例，计算了能量为10GeV的质子运动在曲率半径为1m的（110）面沟道的退道系数η=0．3。

将开口谐振环（SRR）作为加载单元，分析了含有Meta材料矩形波导的新型传输特性。由于SRR所引起的双各向异性效应，横电波将出现传播常数随频率增高而减小的异常TEm0模式以及单模传输频带范围增大的TE0n模式。特别地，当Meta材料成为单轴双各向异性介质时，横电波和横磁波在此新型介质波导中的相速度能够减慢，甚至达到零速度传播。

提出了色散渐减光纤的一种新型色散分布模型。从频域的全场方程出发，利用数值计算对该种光纤中超连续谱的产生进行了比较深入的分析和研究。研究表明，该种光纤相比常规色散平坦渐减光纤可以产生更宽的平坦、超宽超连续谱，其平坦谱宽可达1000nm以上。进一步研究表明，超连续谱的形成主要源自于光纤的自相位调制和各阶群速度色散的共同作用，同时自陡峭、受激拉曼散射等高阶非线性效应对超连续谱的形成也有着非常重要的影响。